Bi gelemperî, tundiya tîrêjê ya lazerê Gaussian e, û di pêvajoya karanîna lazerê de, pergala optîkî bi gelemperî tête bikar anîn ku li gorî tîrêjê veguherîne.

Ji teoriya xêzikî ya optîka geometrîkî cuda ye, teoriya veguherîna optîkî ya tîrêjê Gaussian nehêl e, ku ji nêz ve bi pîvanên tîrêjê lazerê bixwe û pozîsyona têkildar a pergala optîkî ve girêdayî ye.

Ji bo danasîna tîrêjê lazerê ya Gaussian gelek pîvan hene, lê têkiliya di navbera tîrêjê deqê û pozîsyona bejna tîrêjê de bi gelemperî di çareserkirina pirsgirêkên pratîkî de tê bikar anîn. Ango, tîrêjê bejna tîra bûyerê (ω₁) û dûrbûna pergala veguherîna optîkî (z₁) têne zanîn, û dûv re tîrêjê tîrêjê veguherî (ω₂), pozîsyona bejna tîrêjê (z₂) û tîrêjê deqê (ω₃) li her pozîsyonê (z) tên bidestxistin. Bala xwe bidin lensê, û wekî ku di Fig. 1-ê de tê xuyang kirin, pozîsyona bejna pêş û paşîn a lensê bi rêzê wekî balafira referansê 1 û balafira referansê 2 hilbijêrin.

                     jimar 1 Veguherîna Gauss bi lensek zirav

Li gorî pîvanê q teoriya tîrêjê Gaussian, ya q₁ û q₂ li ser du balafirên referansê dikare wekî jêrîn were diyar kirin:

Di formula jorîn de: The f_e1 û f_e2 bi rêzê ve parametreyên konfokusê yên berî û piştî veguherîna tîrêjê Gaussian in. Piştî ku tîrêjê Gaussian di qada azad re derbas dibe z₁, lensa tenik bi dirêjahiya focal F û cîhê azad z₂, li gorî ABCD teoriya matrixê veguheztinê, jêrîn dikare were bidestxistin:

Di vê navberê de, q₁ û q₂ têkiliyên jêrîn têr bikin:

Bi berhevkirina formulên jorîn û çêkirina beşên rastîn û xeyalî yên li her du dawiya hevkêşeyê, em dikarin bigihîjin:

Hevokên (4) - (6) pêwendiya veguherînê ya di navbera pozîsyona bejn û mezinahiya tîrêjê Gaussian de ye piştî ku di lensika zirav re derbas dibe.